- № 1 Определение предмета “Теоретическая механика”: • Наука об общих понятиях, законах и методах механики твердого тела, деформируемых тел, жидкостей и газов, сопротивления материалов и т.д.
- № 2 Составные части курса “Теоретическая механика” — это: • Статика, динамика, кинематика.
- № 3 Силу можно переносить вдоль линии действия: • Только при рассмотрении равновесия твердых тел.
- № 4 Сумма сил и равнодействующая: • Совпадают лишь для системы сходящихся сил.
- № 5 Реакция связи: • Направлена в сторону, противоположную той, куда она не дает двигаться телу.
- № 6 Теорема о трех силах: • Если твердое тело находится в равновесии под действием трех непараллельных сил, лежащих в одной плоскости, то линии действия этих сил пересекаются в одной точке.
- № 7 • Для силы F, приложенной в точке А, момент относительно центра О равен векторному произведению ОАxF. • Момент силы не меняется при движении точки приложения вдоль линии действия. • Момент силы равен нулю, если линия действия проходит через центр.
- № 8 Неверные утверждения: • Пару сил можно переносить в плоскости ее действия куда угодно, при этом действие пары сил на твердое тело не изменится. • Действие пары сил не изменится, если одновременно менять величину сил и плечо между ними таким образом, чтобы величина момента не изменилась. • Если пару сил перенести в плоскость, параллельную данной, то ее действие на твердое тело не изменится.
- № 9 • Любая система сил приводится к главному вектору и главному моменту.
- № 10 Система сил называется плоской, если: • Линии действия сил лежат в одной плоскости.
- № 11 Приведение плоской системы сил к простейшему виду: • Система может быть приведена к равнодействующей, и тогда главный момент равен нулю. • Система сил может быть приведена к главному моменту (одной паре с соответствующей величиной момента), и тогда главный вектор равен нулю. • Система сил приводится к равнодействующей, приложенной к точке, не совпадающей с точкой приведения.
- № 12 Условия равновесия плоской системы сил: • ∑ Fkx=0, ∑ Fky=0, ∑ m0 (Fk)=0 — суммы проекций сил на оси координат и суммарный момент системы сил относительно некоторой точки равны нулю. • Суммы моментов сил относительно каких-либо центров А, В и сумма их проекций на ось ОХ, не перпендикулярную АВ, равны нулю: ∑ mA (Fk)=0, ∑ mB (Fk)=0, ∑ Fkx=0. • Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы для любых трех центров А,В,С, не лежащих на одной прямой, выполнялись равенства: ∑ mA (Fk)=0, ∑ mB (Fk)=0, ∑ mC (Fk)=0.
- № 13 Система называется статически определимой, если: • Число неизвестных реакций связей равно числу уравнений, содержащих эти связи.
- № 14 Система является статически неопределимой, если: • Груз подвешен на трех стержнях.
- № 15 • Стержни в ферме работают только на растяжение и сжатие.
- № 16 Расчет фермы методом вырезания узлов сводится: • К последовательному рассмотрению условий равновесия сил, сходящихся в каждом из узлов.
- № 17 Рассчитать ферму — это значит: • Определить опорные реакции и усилия в ее стержнях.
- № 18 Сила трения скольжения: • Всегда направлена против направления движения. • В широких пределах не зависит от площади соприкосновения трущихся тел. • Является размерной величиной.
- № 19 • Коэффициент трения качения — величина размерная и измеряется длиной (м, см, :). • Трение качения всегда направлено против относительного движения тел. • Трение качения, как правило, меньше трения скольжения.
- № 20 • Момент силы относительно точки — векторная величина. • Момент силы относительно оси — алгебраическая величина. • Величина момента силы относительно точки может быть больше величины момента относительно оси, проходящей через эту точку.
- № 21 • Если линия действия силы пересекает ось, то ее момент относительно оси равен 0. • Если сила и ось лежат в одной плоскости, то момент силы относительно оси всегда равен 0. • Если сила лежит в плоскости, перпендикулярной оси, то ее момент относительно оси равен произведению модуля силы на плечо, взятому с соответствующим знаком.
- № 22 Для равновесия произвольной системы сил нужно сформулировать: • 6 условий.
- № 23 Вариант приведения пространственной системы сил к простейшему виду: • Пара сил (главный момент), при этом главный вектор равен нулю. • Равнодействующая, при этом главный момент равен нулю. • Динамический винт.
- № 24 Условия равновесия системы параллельных сил включают в себя: • 3 равенства.
- № 25 Система параллельных сил подпадает под следующее определение: • Линии действия сил параллельны одной прямой.
- № 26 • Положение центра параллельных сил не зависит от их направления, от выбора осей системы координат. • Для сил тяжести их центр проходит через центр тяжести тела.
- № 27 • Центр тяжести может находиться вне тела. • Положение центра тяжести не меняется при повороте тела. • Центр тяжести — равнодействующая сил тяжести, приложенных к отдельным частям тела.
- № 28 Все системы координат: • Формально равноправны. • В пространственном случае определяются тремя непараллельными осями, имеющими общую точку. • Определяются и выбираются наблюдателем.
- № 29 Основные величины, определяемые в задачах кинематики точки: • Траектория, скорость, ускорение точки.
- № 30 Основные способы задания движения: • Естественный, векторный, координатный.
- № 31 Для описания пространственного движения точки в общем случае нужно: • 3 уравнения.
- № 32 Форма описания траектории для плоского случая движения, относящаяся к параметрической форме: • x=x(t),y=y(t).
- № 33 Траекторный (естественный) способ задания движения удобен, если: • Траектория движения известна заранее.
- № 34 При траекторном способе задания движения: • Не имеет значения кривизна траектории.
- № 35 Скорость точки направлена всегда: • По касательной к траектории.
- № 36 Средняя и мгновенная скорость точки: • Совпадают при равномерном движении.
- № 37 Ускорение характеризует изменение: • Величины и направления вектора скорости.
- № 38 Вектор ускорения: • Направлен вдоль траектории только при прямолинейном движении.
- № 39 Среднее и мгновенное ускорения по величине: • Совпадают при равноускоренном движении.
- № 40 Оси естественного трехгранника: • Не меняются при движении вдоль прямолинейной траектории.
- № 41 В проекциях на оси естественного трехгранника: • Не равны нулю одна составляющая вектора скорости и две составляющие вектора ускорения.
- № 42 • Вектор полного ускорения определяется векторной суммой касательного и нормального ускорений.
- № 43 Ускорение точки равно нулю: • При равномерном прямолинейном движении.
- № 44 Не является гармоническим закон прямолинейного движения: • x=at+at2.
- № 45 При гармоническом движении траектория: • Произвольная пространственная кривая.
- № 46 При криволинейном движении нормальное ускорение: • Может обращаться в ноль в отдельных точках траектории.
- № 47 При движении по круговой траектории: • Полное ускорение направлено к центру окружности при равномерном движении.
- № 48 Условие равноускоренного движения точки по траектории является: • aτ=const.
- № 49 При движении точки по траектории ее нормальное ускорение определяется: • Радиусом кривизны траектории и скоростью точки.
- № 50 Поступательное движение тела: • Сохраняет его ориентацию в пространстве относительно выбранной неподвижной системы координат.
- № 51 При поступательном движении тела: • Все точки тела имеют одинаковые скорости, ускорения и траектории.
- № 52 Для полного описания вращения тела вокруг неподвижной оси необходимо и достаточно: • Задать закон изменения его угловой координаты во времени θ=θ(t).
- № 53 Векторы угловой скорости и углового ускорения для случая вращения тела вокруг неподвижной оси: • Совпадают с осью вращения, а между собой лишь в случае ускорения вращения.
- № 54 При вращении твердого тела вокруг неподвижной оси: • Полные ускорения всех его точек параллельны.
- № 55 Плоское движение — такое, когда: • Траектории всех точек — плоские кривые.
- № 56 Для описания плоского движения тела достаточно: • Трех уравнений.
- № 57 При описании плоского движения выбор нового полюса: • Меняет только уравнения движения полюса.
- № 58 • Скорость любой точки плоской фигуры геометрически складывается из скорости полюса и скорости за счет вращения этой точки вокруг полюса.
- № 59 Теорема: • Проекции скоростей двух точек тела на ось, проходящую через эти точки, равны друг другу.
- № 60 Мгновенный центр скоростей плоской фигуры — это: • Точка, которая в данный момент находится в покое.
- № 61 Для определения мгновенного центра скоростей тела при плоском движении необходимо и достаточно: • Знать направления скоростей двух любых точек тела.
- № 62 Для определения скорости произвольной точки тела при плоском движении необходимо и достаточно: • Знать направления скоростей двух точек и величину скорости одной из них.
- № 63 • Неподвижная и подвижная центроиды могут только касаться друг друга.
- № 64 Полное ускорение точки тела при его плоском движении может складываться из: • Четырех слагаемых.
- № 65 Полное ускорение точки тела при его плоском движении: • Равно геометрической сумме полного ускорения полюса и полного ускорения за счет вращения вокруг полюса.
- № 66 Для описания движения твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, достаточно задать как функции времени: • Три угла.
- № 67 При вращении тела вокруг неподвижной точки в общем случае: • Вектор углового ускорения направлен по касательной к годографу вектора угловой скорости.
- № 68 Для описания движения свободного твердого тела в общем случае необходимо задать: • Шесть уравнений.
- № 69 Абсолютное движение: • Представляет собой движение по отношению к неподвижной системе координат. • Равно сумме относительного и переносного движений. • При отсутствии относительного движения совпадает с переносным движением.
- № 70 • Перемещения и скорости при относительном и переносном движениях можно суммировать.
- № 71 Формулировка теоремы Кориолиса: • При сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений — относительного, переносного и поворотного.
- № 72 Кориолисово ускорение обращается в нуль в случаях: • Когда переносное движение является поступательным. • Когда равна нулю относительная скорость. • При параллельности векторов скорости относительного движения и оси вращения.
- № 73 Винтовое движение может получиться как результат: • Сложения поступательного и вращательного движений.
- № 74 Тело можно моделировать при описании его движения материальной точкой, если: • Движение является поступательным. • При движении можно пренебречь пространственной ориентацией тела. • Вращательной частью движения тела можно пренебречь.
- № 75 Для описания всех механических движений и взаимодействий необходимо ввести основных единиц: • Три.
- № 76 Для определения постоянных при интегрировании уравнений одномерного движения точки необходимо поставить начальных условий: • Два.
- № 77 Для определения постоянных при интегрировании уравнений произвольного трехмерного движения точки необходимо поставить начальных условий: • Шесть.
- № 78 Количество движения: • Произведение массы на скорость, векторная величина.
- № 79 Момент количества движения: • Относительно точки — векторная величина.
- № 80 Если сила является центральной, то: • Секторная скорость точки постоянна.
- № 81 Работа силы, действующей на точку, при движении точки по траектории: • Может иметь любое значение в зависимости от угла между направлением силы и направлением движения.
- № 82 При движении тела по круговой траектории реакция нити, удерживающей тело на траектории, производит в течение одного оборота: • Нулевую работу.
- № 83 Реакция связи производит нулевую работу при движении тела, если: • Реакция связи направлена перпендикулярно движению.
- № 84 Законы динамики при относительном движении: • Имеют такой же вид, как при абсолютном движении, если в них учесть силы переносной и кориолисовой инерции.
- № 85 Принцип относительности классической механики Галилея справедлив для систем отсчета: • Движущихся друг относительно друга равномерно и прямолинейно.
- № 86 • Амплитуда и начальная фаза гармонических колебаний определяются краевыми условиями. • Частота свободных гармонических колебаний не зависит от начальных данных. • При гармонических колебаниях смещение, скорость и ускорение движущегося тела подчиняются закону синуса или косинуса со сдвигом в начальной фазе.
- № 87 Вязкое сопротивление движению при гармонических колебаниях: • Увеличивает период колебаний.
- № 88 Декремент (логарифмический декремент) колебаний характеризует: • Уменьшение амплитуды колебаний.
- № 89 Вынужденные колебания с течением времени переходят на частоту: • Вынуждающей силы.
- № 90 • Одни и те же силы по отношению к системе материальных тел могут быть и внешними, и внутренними. • Геометрическая сумма (главный вектор) всех внутренних сил системы равен нулю. • Сумма моментов (главный момент) всех внутренних сил системы относительно любого центра или оси равен нулю.
- № 91 Момент инерции тела относительно оси: • Имеет размерность |масса*(длина)2|.
- № 92 Теорема о движении центра масс: • Центр масс системы движется как материальная точка с массой всей системы, к которой приложены все внешние силы, действующие на систему.
- № 93 • При изучении движения центра масс любой системы можно исключить из рассмотрения все внутренние силы. • Если сумма всех внешних сил равна нулю, то центр масс движется прямолинейно и равномерно. Действие внутренних сил движение центра масс не меняет. • Если сумма проекций всех внешних сил на какую-либо ось равна нулю, то проекция скорости центра масс на эту ось — величина постоянная.
- № 94 • Количество движения системы определяется только поступательной частью движения.
- № 95 Теорема об изменении количества движения системы в дифференциальной форме: • Производная по времени от количества движения системы равна геометрической сумме всех действующих на систему внешних сил.
- № 96 • Главный момент количеств движения системы — это характеристика ее вращательного движения.
- № 97 Теорема моментов для системы: • Производная от времени от главного момента количеств движения системы относительно некоторого неподвижного центра равна сумме моментов внешних сил системы относительно того же центра.
- № 98 • Кинетическая энергия является характеристикой и поступательного, и вращательного движений системы. • Изменение кинетической энергии системы зависит и от внешних, и от внутренних сил. • При поступательном движении тела кинетическая энергия системы равна половине произведения массы тела на квадрат скорости центра масс.
- № 99 • Кинетическая энергия тела при вращательном движении равна половине произведения момента инерции тела относительно оси вращения на квадрат его угловой скорости.
- № 100 Теорема: • Изменение кинетической энергии системы при некотором ее перемещении равно сумме работ на этом перемещении всех приложенных к системе внешних и внутренних сил.
№ 1
Определение предмета “Теоретическая механика”:
• Наука об общих понятиях, законах и методах механики твердого тела, деформируемых тел, жидкостей и газов, сопротивления материалов и т.д.
№ 2
Составные части курса “Теоретическая механика” — это:
• Статика, динамика, кинематика.
№ 3
Силу можно переносить вдоль линии действия:
• Только при рассмотрении равновесия твердых тел.
№ 4
Сумма сил и равнодействующая:
• Совпадают лишь для системы сходящихся сил.
№ 5
Реакция связи:
• Направлена в сторону, противоположную той, куда она не дает двигаться телу.
№ 6
Теорема о трех силах:
• Если твердое тело находится в равновесии под действием трех непараллельных сил, лежащих в одной плоскости, то линии действия этих сил пересекаются в одной точке.
№ 7
• Для силы F, приложенной в точке А, момент относительно центра О равен векторному произведению ОАxF.
• Момент силы не меняется при движении точки приложения вдоль линии действия.
• Момент силы равен нулю, если линия действия проходит через центр.
№ 8
Неверные утверждения:
• Пару сил можно переносить в плоскости ее действия куда угодно, при этом действие пары сил на твердое тело не изменится.
• Действие пары сил не изменится, если одновременно менять величину сил и плечо между ними таким образом, чтобы величина момента не изменилась.
• Если пару сил перенести в плоскость, параллельную данной, то ее действие на твердое тело не изменится.
№ 9
Теоретическая механика - актуальные примеры
- Готовый отчет по практике. (ВГУЭиС)
- Готовый отчет по практике. (ВШП)
- Готовый отчет по практике. (КЦЭиТ)
- Готовый отчет по практике. (ММУ)
- Готовый отчет по практике. (академии предпринимательства)
- Готовый отчет по практике. (МТИ)
- Готовый отчет по практике. (МИП)
- Готовый отчет по практике. (МОИ)
- Готовый отчет по практике. (МФЮА)
- Готовый отчет по практике. (НИБ)
- Готовый отчет по практике. (ОСЭК)
- Готовый отчет по практике. (политехнического колледжа Годикова)
- Готовый отчет по практике. (РГСУ)
- Готовый отчет по практике. (СПбГТИ(ТУ))
- Готовый отчет по практике. (Росдистант)
- Готовый отчет по практике. (СамНИУ)
- Готовый отчет по практике. (Синергии)
- Готовый отчет по практике. (ТИСБИ)
- Готовый отчет по практике. (ТГУ)
- Готовый отчет по практике. (университета им. Витте)
- Готовый отчет по практике. (ФЭК)
Теоретическая механика - актуальные примеры
- Готовый отчет по практике. (ВГУЭиС)
- Готовый отчет по практике. (ВШП)
- Готовый отчет по практике. (КЦЭиТ)
- Готовый отчет по практике. (ММУ)
- Готовый отчет по практике. (академии предпринимательства)
- Готовый отчет по практике. (МТИ)
- Готовый отчет по практике. (МИП)
- Готовый отчет по практике. (МОИ)
- Готовый отчет по практике. (МФЮА)
- Готовый отчет по практике. (НИБ)
- Готовый отчет по практике. (ОСЭК)
- Готовый отчет по практике. (политехнического колледжа Годикова)
- Готовый отчет по практике. (РГСУ)
- Готовый отчет по практике. (СПбГТИ(ТУ))
- Готовый отчет по практике. (Росдистант)
- Готовый отчет по практике. (СамНИУ)
- Готовый отчет по практике. (Синергии)
- Готовый отчет по практике. (ТИСБИ)
- Готовый отчет по практике. (ТГУ)
- Готовый отчет по практике. (университета им. Витте)
- Готовый отчет по практике. (ФЭК)
• Любая система сил приводится к главному вектору и главному моменту.
№ 10
Система сил называется плоской, если:
• Линии действия сил лежат в одной плоскости.
№ 11
Приведение плоской системы сил к простейшему виду:
• Система может быть приведена к равнодействующей, и тогда главный момент равен нулю.
• Система сил может быть приведена к главному моменту (одной паре с соответствующей величиной момента), и тогда главный вектор равен нулю.
• Система сил приводится к равнодействующей, приложенной к точке, не совпадающей с точкой приведения.
№ 12
Условия равновесия плоской системы сил:
• ∑ Fkx=0, ∑ Fky=0, ∑ m0 (Fk)=0 — суммы проекций сил на оси координат и суммарный момент системы сил относительно некоторой точки равны нулю.
• Суммы моментов сил относительно каких-либо центров А, В и сумма их проекций на ось ОХ, не перпендикулярную АВ, равны нулю: ∑ mA (Fk)=0, ∑ mB (Fk)=0, ∑ Fkx=0.
• Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы для любых трех центров А,В,С, не лежащих на одной прямой, выполнялись равенства: ∑ mA (Fk)=0, ∑ mB (Fk)=0, ∑ mC (Fk)=0.
№ 13
Система называется статически определимой, если:
• Число неизвестных реакций связей равно числу уравнений, содержащих эти связи.
№ 14
Система является статически неопределимой, если:
• Груз подвешен на трех стержнях.
№ 15
• Стержни в ферме работают только на растяжение и сжатие.
№ 16
Расчет фермы методом вырезания узлов сводится:
• К последовательному рассмотрению условий равновесия сил, сходящихся в каждом из узлов.
№ 17
Рассчитать ферму — это значит:
• Определить опорные реакции и усилия в ее стержнях.
№ 18
Сила трения скольжения:
• Всегда направлена против направления движения.
• В широких пределах не зависит от площади соприкосновения трущихся тел.
• Является размерной величиной.
№ 19
• Коэффициент трения качения — величина размерная и измеряется длиной (м, см, :).
• Трение качения всегда направлено против относительного движения тел.
• Трение качения, как правило, меньше трения скольжения.
№ 20
• Момент силы относительно точки — векторная величина.
• Момент силы относительно оси — алгебраическая величина.
• Величина момента силы относительно точки может быть больше величины момента относительно оси, проходящей через эту точку.
№ 21
• Если линия действия силы пересекает ось, то ее момент относительно оси равен 0.
• Если сила и ось лежат в одной плоскости, то момент силы относительно оси всегда равен 0.
• Если сила лежит в плоскости, перпендикулярной оси, то ее момент относительно оси равен произведению модуля силы на плечо, взятому с соответствующим знаком.
№ 22
Для равновесия произвольной системы сил нужно сформулировать:
• 6 условий.
№ 23
Вариант приведения пространственной системы сил к простейшему виду:
• Пара сил (главный момент), при этом главный вектор равен нулю.
• Равнодействующая, при этом главный момент равен нулю.
• Динамический винт.
№ 24
Условия равновесия системы параллельных сил включают в себя:
• 3 равенства.
№ 25
Система параллельных сил подпадает под следующее определение:
• Линии действия сил параллельны одной прямой.
№ 26
• Положение центра параллельных сил не зависит от их направления, от выбора осей системы координат.
• Для сил тяжести их центр проходит через центр тяжести тела.
№ 27
• Центр тяжести может находиться вне тела.
• Положение центра тяжести не меняется при повороте тела.
• Центр тяжести — равнодействующая сил тяжести, приложенных к отдельным частям тела.
№ 28
Все системы координат:
• Формально равноправны.
• В пространственном случае определяются тремя непараллельными осями, имеющими общую точку.
• Определяются и выбираются наблюдателем.
№ 29
Основные величины, определяемые в задачах кинематики точки:
• Траектория, скорость, ускорение точки.
№ 30
Основные способы задания движения:
• Естественный, векторный, координатный.
№ 31
Для описания пространственного движения точки в общем случае нужно:
• 3 уравнения.
№ 32
Форма описания траектории для плоского случая движения, относящаяся к параметрической форме:
• x=x(t),y=y(t).
№ 33
Траекторный (естественный) способ задания движения удобен, если:
• Траектория движения известна заранее.
№ 34
При траекторном способе задания движения:
• Не имеет значения кривизна траектории.
№ 35
Скорость точки направлена всегда:
• По касательной к траектории.
№ 36
Средняя и мгновенная скорость точки:
• Совпадают при равномерном движении.
№ 37
Ускорение характеризует изменение:
• Величины и направления вектора скорости.
№ 38
Вектор ускорения:
• Направлен вдоль траектории только при прямолинейном движении.
№ 39
Среднее и мгновенное ускорения по величине:
• Совпадают при равноускоренном движении.
№ 40
Оси естественного трехгранника:
• Не меняются при движении вдоль прямолинейной траектории.
№ 41
В проекциях на оси естественного трехгранника:
• Не равны нулю одна составляющая вектора скорости и две составляющие вектора ускорения.
№ 42
• Вектор полного ускорения определяется векторной суммой касательного и нормального ускорений.
№ 43
Ускорение точки равно нулю:
• При равномерном прямолинейном движении.
№ 44
Не является гармоническим закон прямолинейного движения:
• x=at+at2.
№ 45
При гармоническом движении траектория:
• Произвольная пространственная кривая.
№ 46
При криволинейном движении нормальное ускорение:
• Может обращаться в ноль в отдельных точках траектории.
№ 47
При движении по круговой траектории:
• Полное ускорение направлено к центру окружности при равномерном движении.
№ 48
Условие равноускоренного движения точки по траектории является:
• aτ=const.
№ 49
При движении точки по траектории ее нормальное ускорение определяется:
• Радиусом кривизны траектории и скоростью точки.
№ 50
Поступательное движение тела:
• Сохраняет его ориентацию в пространстве относительно выбранной неподвижной системы координат.
№ 51
При поступательном движении тела:
• Все точки тела имеют одинаковые скорости, ускорения и траектории.
№ 52
Для полного описания вращения тела вокруг неподвижной оси необходимо и достаточно:
• Задать закон изменения его угловой координаты во времени θ=θ(t).
№ 53
Векторы угловой скорости и углового ускорения для случая вращения тела вокруг неподвижной оси:
• Совпадают с осью вращения, а между собой лишь в случае ускорения вращения.
№ 54
При вращении твердого тела вокруг неподвижной оси:
• Полные ускорения всех его точек параллельны.
№ 55
Плоское движение — такое, когда:
• Траектории всех точек — плоские кривые.
№ 56
Для описания плоского движения тела достаточно:
• Трех уравнений.
№ 57
При описании плоского движения выбор нового полюса:
• Меняет только уравнения движения полюса.
№ 58
• Скорость любой точки плоской фигуры геометрически складывается из скорости полюса и скорости за счет вращения этой точки вокруг полюса.
№ 59
Теорема:
• Проекции скоростей двух точек тела на ось, проходящую через эти точки, равны друг другу.
№ 60
Мгновенный центр скоростей плоской фигуры — это:
• Точка, которая в данный момент находится в покое.
№ 61
Для определения мгновенного центра скоростей тела при плоском движении необходимо и достаточно:
• Знать направления скоростей двух любых точек тела.
№ 62
Для определения скорости произвольной точки тела при плоском движении необходимо и достаточно:
• Знать направления скоростей двух точек и величину скорости одной из них.
№ 63
• Неподвижная и подвижная центроиды могут только касаться друг друга.
№ 64
Полное ускорение точки тела при его плоском движении может складываться из:
• Четырех слагаемых.
№ 65
Полное ускорение точки тела при его плоском движении:
• Равно геометрической сумме полного ускорения полюса и полного ускорения за счет вращения вокруг полюса.
№ 66
Для описания движения твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, достаточно задать как функции времени:
• Три угла.
№ 67
При вращении тела вокруг неподвижной точки в общем случае:
• Вектор углового ускорения направлен по касательной к годографу вектора угловой скорости.
№ 68
Для описания движения свободного твердого тела в общем случае необходимо задать:
• Шесть уравнений.
№ 69
Абсолютное движение:
• Представляет собой движение по отношению к неподвижной системе координат.
• Равно сумме относительного и переносного движений.
• При отсутствии относительного движения совпадает с переносным движением.
№ 70
• Перемещения и скорости при относительном и переносном движениях можно суммировать.
№ 71
Формулировка теоремы Кориолиса:
• При сложном движении ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений — относительного, переносного и поворотного.
№ 72
Кориолисово ускорение обращается в нуль в случаях:
• Когда переносное движение является поступательным.
• Когда равна нулю относительная скорость.
• При параллельности векторов скорости относительного движения и оси вращения.
№ 73
Винтовое движение может получиться как результат:
• Сложения поступательного и вращательного движений.
№ 74
Тело можно моделировать при описании его движения материальной точкой, если:
• Движение является поступательным.
• При движении можно пренебречь пространственной ориентацией тела.
• Вращательной частью движения тела можно пренебречь.
№ 75
Для описания всех механических движений и взаимодействий необходимо ввести основных единиц:
• Три.
№ 76
Для определения постоянных при интегрировании уравнений одномерного движения точки необходимо поставить начальных условий:
• Два.
№ 77
Для определения постоянных при интегрировании уравнений произвольного трехмерного движения точки необходимо поставить начальных условий:
• Шесть.
№ 78
Количество движения:
• Произведение массы на скорость, векторная величина.
№ 79
Момент количества движения:
• Относительно точки — векторная величина.
№ 80
Если сила является центральной, то:
• Секторная скорость точки постоянна.
№ 81
Работа силы, действующей на точку, при движении точки по траектории:
• Может иметь любое значение в зависимости от угла между направлением силы и направлением движения.
№ 82
При движении тела по круговой траектории реакция нити, удерживающей тело на траектории, производит в течение одного оборота:
• Нулевую работу.
№ 83
Реакция связи производит нулевую работу при движении тела, если:
• Реакция связи направлена перпендикулярно движению.
№ 84
Законы динамики при относительном движении:
• Имеют такой же вид, как при абсолютном движении, если в них учесть силы переносной и кориолисовой инерции.
№ 85
Принцип относительности классической механики Галилея справедлив для систем отсчета:
• Движущихся друг относительно друга равномерно и прямолинейно.
№ 86
• Амплитуда и начальная фаза гармонических колебаний определяются краевыми условиями.
• Частота свободных гармонических колебаний не зависит от начальных данных.
• При гармонических колебаниях смещение, скорость и ускорение движущегося тела подчиняются закону синуса или косинуса со сдвигом в начальной фазе.
№ 87
Вязкое сопротивление движению при гармонических колебаниях:
• Увеличивает период колебаний.
№ 88
Декремент (логарифмический декремент) колебаний характеризует:
• Уменьшение амплитуды колебаний.
№ 89
Вынужденные колебания с течением времени переходят на частоту:
• Вынуждающей силы.
№ 90
• Одни и те же силы по отношению к системе материальных тел могут быть и внешними, и внутренними.
• Геометрическая сумма (главный вектор) всех внутренних сил системы равен нулю.
• Сумма моментов (главный момент) всех внутренних сил системы относительно любого центра или оси равен нулю.
№ 91
Момент инерции тела относительно оси:
• Имеет размерность |масса*(длина)2|.
№ 92
Теорема о движении центра масс:
• Центр масс системы движется как материальная точка с массой всей системы, к которой приложены все внешние силы, действующие на систему.
№ 93
• При изучении движения центра масс любой системы можно исключить из рассмотрения все внутренние силы.
• Если сумма всех внешних сил равна нулю, то центр масс движется прямолинейно и равномерно. Действие внутренних сил движение центра масс не меняет.
• Если сумма проекций всех внешних сил на какую-либо ось равна нулю, то проекция скорости центра масс на эту ось — величина постоянная.
№ 94
• Количество движения системы определяется только поступательной частью движения.
№ 95
Теорема об изменении количества движения системы в дифференциальной форме:
• Производная по времени от количества движения системы равна геометрической сумме всех действующих на систему внешних сил.
№ 96
• Главный момент количеств движения системы — это характеристика ее вращательного движения.
№ 97
Теорема моментов для системы:
• Производная от времени от главного момента количеств движения системы относительно некоторого неподвижного центра равна сумме моментов внешних сил системы относительно того же центра.
№ 98
• Кинетическая энергия является характеристикой и поступательного, и вращательного движений системы.
• Изменение кинетической энергии системы зависит и от внешних, и от внутренних сил.
• При поступательном движении тела кинетическая энергия системы равна половине произведения массы тела на квадрат скорости центра масс.
№ 99
• Кинетическая энергия тела при вращательном движении равна половине произведения момента инерции тела относительно оси вращения на квадрат его угловой скорости.